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| − | {{出典の明記|date=2017年9月}}
| + | (differéntial óperator) |
| − | [[Image:Laplace's equation on an annulus.jpg|right|thumb|300px|[[アニュラス]]上で定義された調和函数。調和函数は、重要な微分作用素である[[ラプラス作用素]]の[[核空間|核]]に属するような函数である。]]
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| − | [[数学]]における'''微分作用素'''(differential operator)は、[[微分|微分演算]] ({{math|''D'' {{=}} {{fraction|''d''|''dx''}}}}) の[[汎函数計算|函数として定義]]された[[作用素]]である。ひとまずは表記法の問題として、微分演算を（[[計算機科学]]における[[高階関数|高階函数]]と同じ仕方で）入力函数を別の函数を返す抽象的な演算と考えるのが有効である。
| + | 関数をその微分または微分の多項式に対応させる演算子. |
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| − | 本項では、最もよく扱われる種類である[[線型作用素]]を主に扱う。しかし、{{仮リンク|シュヴァルツ微分|en|Schwarzian derivative}}のような非線型微分作用素も存在する。
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| − | ==定義==
| + | {{テンプレート:20180815sk}} |
| − | {{節スタブ}} | |
| − | [[函数空間]] <math>\mathcal{F}_1</math> から他の函数空間 <math>\mathcal{F}_2</math> への写像 <math>A</math> が存在し、<math>u \in \mathcal{F}_1</math> の像となるような函数 <math>f \in \mathcal{F}_2</math>（つまり <math>f=A(u)</math>）が存在することを仮定する。
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| − | '''微分作用素'''は、<math>u</math> およびその
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| − | : <math>P(x,D)=\sum_{|\alpha|\le m}a_\alpha(x) D^\alpha</math>
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| − | なる形を含む高階微分によって有限生成される作用素を言う。ここに、非負の整数の列 <math>\alpha=(\alpha_1,\alpha_2,\cdots,\alpha_n)</math> は多重指数と呼ばれ、<math>|\alpha|=\alpha_1+\alpha_2+\cdots+\alpha_n</math> は長さと呼ばれ、<math>a_\alpha(x)</math> は ''n''-次元空間内の開領域上の函数であり、<math>D^\alpha=D^{\alpha_1} D^{\alpha_2} \cdots D^{\alpha_n}</math> である。上記は、函数としての微分であるが、[[シュヴァルツ超函数]]や[[佐藤超函数]]の意味での微分としたり、またもとにする微分演算も <math display="inline">D_j=-i\frac{\partial}{\partial x_j}</math> や時折 <math display="inline">D_j=\frac{\partial}{\partial x_j}</math> と選ぶこともある。
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| − | ==記法==
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| − | 最もよくある微分作用素は、[[微分]]をとる操作。変数 {{mvar|x}} について一階微分をとる作用素のよくある記法として
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| − | : <math>{d \over dx},\quad D,\quad D_x,\quad \partial_x</math>
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| − | などが挙げられる。より高次の、{{mvar|n}}-階微分をとる作用素は
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| − | : <math>{d^n \over dx^n},\quad D^n,\quad D^n_x</math>
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| − | などで書かれる。変数 {{mvar|x}} の函数 {{mvar|f}} の微分を
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| − | : <math>[f(x)]'\quad f'(x)</math>
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| − | などで表すこともある。
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| − | 記号 {{mvar|D}} を使うことは、[[オリヴァー・ヘヴィサイド|ヘヴィサイド]]により始められ、彼は[[微分方程式]]の研究の中で
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| − | : <math>\sum_{k=0}^n c_k D^k</math>
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| − | の形の微分作用素を考えた。最も良く見かける微分作用素のひとつに、
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| − | :<math>\Delta=\nabla^{2}=\sum_{k=1}^n {\partial^2\over \partial x_k^2}</math>
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| − | で定義される[[ラプラス作用素]]がある。他の微分作用素として、[[オイラー作用素]]{{mvar|ϑ}}<ref>{{MathWorld|urlname=ThetaOperator|title=Theta Operator}}</ref> は
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| − | : <math>\vartheta = z {d \over dz}</math>
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| − | で定義される。この作用素の[[固有函数]]は {{mvar|z}} の[[単項式]]
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| − | :<math>\vartheta (z^k) = k z^k,\quad (k=0,1,2,\ldots) </math>
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| − | であり、homogeneity operator とも呼ばれる。{{mvar|n}}-変数のテータ作用素は、
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| − | :<math>\Theta = \sum_{k=1}^n x_k \frac{\partial}{\partial x_k}</math>
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| − | | |
| − | により与えられる。一変数と同様に、{{math|Θ}} の[[固有空間]]は、[[斉次多項式]]全体の成す空間である。
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| − | | |
| − | よくある数学の記法に従えば、微分作用素の引数は作用素自身の右側に書くのが通常であるが、別の記法を用いることもある。作用素を作用素の左側にある函数、作用素の右側にある函数に施した結果や、両側に施した結果の差を、以下のような矢印で記す:
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| − | :<math>f \overleftarrow{\partial_x} g = g \cdot \partial_x f</math>
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| − | :<math>f \overrightarrow{\partial_x} g = f \cdot \partial_x g</math>
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| − | :<math>f \overleftrightarrow{\partial_x} g = f \cdot \partial_x g - g \cdot \partial_x f.</math>
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| − | そのような、双方向の矢印記法は、量子力学の{{仮リンク|確率流束|en|probability current}}を記述することによく使われる。
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| − | ==ナブラ==
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| − | {{Main|ナブラ}}
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| − | 微分作用素 ∇ は、ナブラ作用素とも呼ばれ、重要な[[ベクトル]]微分作用素である。[[物理学]]において頻繁に、[[マックスウェルの方程式]]の微分形のようなところに現れる。三次元[[直交座標系]]では ∇ は
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| − | :<math>\nabla = \mathbf{\hat{x}} {\partial \over \partial x} + \mathbf{\hat{y}} {\partial \over \partial y} + \mathbf{\hat{z}} {\partial \over \partial z}</math>
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| − | | |
| − | で定義される。∇ は様々な対象の[[勾配 (ベクトル解析)|勾配]]、[[回転 (ベクトル解析)|回転]]、[[発散 (ベクトル解析)|発散]]および[[ラプラス作用素|ラプラシアン]]の計算に使われる。
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| − | ==随伴作用素==
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| − | {{See also|随伴作用素}}
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| − | 与えられた線型微分作用素
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| − | : <math>Tu = \sum_{k=0}^n a_k(x) D^k u</math>
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| − | に対し、その[[随伴作用素]]とは
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| − | : <math>\langle Tu,v \rangle = \langle u, T^*v \rangle</math>
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| − | を満たす作用素 {{mvar|T*}} を言う。ここに、記号 {{math|{{angbr|,}}}} は[[スカラー積]]または[[内積]]である。つまり、この定義はスカラー積の定義のしかたに依存する。
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| − | | |
| − | === 一変数の形式随伴 ===
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| − | | |
| − | [[自乗可積分函数]]全体の成す函数空間において、標準的なスカラー積が
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| − | : <math>\langle f, g \rangle = \int_a^b f(x) \, \overline{g(x)} \,dx</math>
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| − | で定義される。ここに {{math|''g''(''x'')}} 上の横棒は、{{math|''g''(''x'')}} の複素共役を表している。さらに {{mvar|f}} または {{mvar|g}} が {{math|''x'' → ''a''}} および {{math|''x'' → ''b''}} において消えているという条件を加えれば、{{mvar|T}} の随伴を
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| − | : <math>T^*u = \sum_{k=0}^n (-1)^k D^k [\overline{a_k(x)}u]</math>
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| − | により定義することができる。この定義式は上記のスカラー積の定義に陽に依存していない。それゆえに、これを随伴作用素の定義として採用することもある。この定義式に従って定義された {{mvar|T*}} は {{mvar|T}} の'''形式随伴'''と呼ばれる。
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| − | （形式）'''[[自己共役作用素|自己随伴作用素]]'''とは、自身の（形式）随伴作用素に等しい作用素を言う。
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| − | === 多変数の随伴作用素 ===
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| − | Ω を '''R'''<sup>n</sup> の中の領域とし、''P'' を Ω 上の微分作用素とすると、''P'' の随伴作用素は、同様な方法で双対性により [[Lp空間|''L''<sup>2</sup>(Ω)]] が定義される。すべての滑らかな ''L''<sup>2</sup> 函数 ''f'', ''g'' について、
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| − | :<math>\langle f, P^* g\rangle_{L^2(\Omega)} = \langle P f, g\rangle_{L^2(\Omega)}</math>
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| − | が成り立つ。滑らかな函数は ''L''<sup>2</sup> の中で稠密であるので、これは ''L''<sup>2</sup> の稠密な部分集合上の随伴作用素を定義する。P<sup>*</sup> は[[稠密に定義された作用素]]である。
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| − | === 例 ===
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| − | [[スツルム＝リウヴィル型微分方程式|ストゥルム･リウヴィル]]作用素は、よく知られた形式自己随伴作用素である。この 2階の線型微分作用素 ''L'' は次の形で書くことができる。
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| − | : <math>Lu = -(pu')'+qu=-(pu''+p'u')+qu=-pu''-p'u'+qu=(-p) D^2 u +(-p') D u + (q)u.</math>
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| − | この性質は、上の形式随伴の定義を使い証明することができる。
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| − | : <math>\begin{align}
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| − | L^*u & {} = (-1)^2 D^2 [(-p)u] + (-1)^1 D [(-p')u] + (-1)^0 (qu) \\
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| − | & {} = -D^2(pu) + D(p'u)+qu \\
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| − | & {} = -(pu)''+(p'u)'+qu \\
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| − | & {} = -p''u-2p'u'-pu''+p''u+p'u'+qu \\
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| − | & {} = -p'u'-pu''+qu \\
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| − | & {} = -(pu')'+qu \\
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| − | & {} = Lu
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| − | \end{align}</math>
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| − | この作用素は、[[スツルム＝リウヴィル型微分方程式|ストゥルム･リウヴィル理論]]で中心的な役割を果たし、そこではこの作用素の[[固有函数]]（[[固有ベクトル]]に対応）が考えられている。
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| − | ==微分作用素の性質==
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| − | 微分演算 {{mvar|D}} は{{仮リンク|微分演算の線型性|label=線型|en|linearity of differentiation}}である。すなわち、
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| − | :<math>D(f+g) = (Df)+(Dg),</math>
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| − | :<math>D(af) = a(Df)</math>
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| − | を満たす。ここに ''f'' と ''g'' は函数であり、''a'' は定数である。
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| − | 函数係数の {{mvar|D}} を変数とする任意の多項式も、微分作用素である。また、微分作用素の合成は
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| − | :<math>(D_1 \circ D_2)(f) = D_1(D_2(f))</math>
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| − | という規則に基づいて扱うことができるが、いくつかの注意が必要である。まず、作用素 {{math|''D''<sub>2</sub>}} に関する任意の函数係数は、{{math|''D''<sub>1</sub>}} を適用するのに必要なだけの何倍も[[微分可能]]でなければならないことである。そのような（函数係数の）作用素の[[環 (数学)|環]]を得るには、全ての係数の任意階数の導函数を用いることを仮定せねばならない。第二に、この環は[[可換環|可換]]にはならないことである。作用素 {{mvar|gD}} は一般には {{mvar|Dg}} に等しくない。事実として、[[量子力学]]の基本的な関係式
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| − | : <math>Dx - xD = 1</math>
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| − | を例に挙げることができる。{{mvar|D}} を変数とする[[定数係数]]多項式であるような作用素全体の成す部分環は、対照的に可換である。この部分環は、別な方法で特徴付けることができる。この環は平行移動不変な作用素のすべてからなる。
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| − | 微分作用素に{{仮リンク|シフト定理|en|shift theorem}}(shift theorem)も従う。
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| − | === 多変数の場合 ===
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| − | 同じ構成法は、[[偏微分]]に対しても持ち込むことができる。異なる変数に関する微分演算は、可換な作用素を定める（[[二階微分の対称性]]の項を参照）。
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| − | == 多項式係数微分作用素の環 ==
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| − | {{main|ワイル代数}}
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| − | === 一変数多項式係数微分作用素環 ===
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| − | {{mvar|R}} を環とする。{{mvar|R}} 上の {{mvar|X}} および {{mvar|D}} を変数とする[[非可換多項式環]] {{math|''R''{{angbr|''X''; ''D''}}}} の両側イデアル {{mvar|I}} を {{math|[[交換子|{{bracket|''D'', ''X''}}]] − 1}} で生成されるもの;
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| − | : <math>I = ([D,X]-1) = (DX-XD-1)</math>
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| − | とするとき、剰余環 {{math|''R''{{angbr|''X''; ''D''}}/''I''}} を {{mvar|R}} 上の一変数多項式係数微分作用素環と呼ぶ。この環は非可換[[単純環]]である。その任意の元は {{math|''X{{exp|a}}D{{exp|b}}'' (mod ''I'')}} の形の単項式の {{mvar|R}}-線型結合として一意に書くことができる。これにより、この環の上で多項式の[[ユークリッド除法]]に対応する演算が保証される。
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| − | {{math|''R''{{bracket|''X''}}}} 上の（標準微分に対する）微分加群は、{{math|''R''{{angbr|''X''; ''D''}}}} 上の加群と同一視することができる。
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| − | === 多変数の多項式係数微分作用素環 ===
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| − | {{mvar|R}} を環とする。{{math|''X''{{sub|1}}, …, ''X''{{sub|''n''}}}} および {{math|''D''{{sub|1}}, …, ''D''{{sub|''n''}}}} を変数とする {{math|2''n''}}-変数の非可換多項式環 {{math|''R''{{angbr|''X''{{sub|1}}, …, ''X''{{sub|''n''}}; ''D''{{sub|1}}, …, ''D''{{sub|''n''}}}}}} のイデアル {{mvar|I}} を
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| − | : <math>I=\left(\begin{matrix} [D_i, X_j]-\delta_{i,j},\\[2pt] [D_i, D_j],\\[2pt] [X_i, X_j] \end{matrix}\Bigg|\; 1\le i,j\le n\right)</math>
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| − | （ここに {{mvar|δ}} は[[クロネッカーのデルタ]]）とするとき、剰余環 {{math|''R''⟨''X''{{sub|1}}, …, ''X''{{sub|''n''}}; ''D''{{sub|1}}, …, ''D''{{sub|''n''}}⟩/''I''}} を {{mvar|n}}-変数の多項式係数微分作用素環と呼ぶ。この環は非可換な単純環である。任意の元は {{math|mod ''I''}} で
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| − | : <math>X_1^{a_1}\ldots X_n^{a_n} D_1^{b_1}\ldots D_n^{b_n}</math>
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| − | の形の単項式の {{mvar|R}}-線型結合として一意に書くことができる。
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| − | == 座標に依存しない記述 ==
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| − | [[微分幾何学]]や[[代数幾何学]]において、二つの[[ベクトル束]]の間の微分作用素の[[座標函数|座標]]に非依存な記述をすることが便利なことがある。{{mvar|E}} および {{mvar|F}} は[[可微分多様体]] {{mvar|M}} 上のベクトル束とする。[[切断 (微分幾何学)|切断]]の空間上の {{math|'''R'''}}-線型写像 {{math|''P'': Γ(''E'') → Γ(''F'')}} が'''{{math|k}}-階の線型微分作用素'''であるとは、{{仮リンク|ジェット束|en|jet bundle}} {{math|''J''<sup>''k''</sup>(''E'')}} を通して分解するときに言う。即ち、ベクトル束の間の線型写像
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| − | : <math>i_P: J^k(E) \to F</math>
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| − | が存在して、
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| − | : <math>P = i_P\circ j^k</math>
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| − | が成り立つ。ここに {{math|''j{{sup|k}}'': Γ(''E'') → Γ(''J{{sup|k}}(''E''))}} は、{{mvar|E}} の任意の切断にその{{仮リンク|ジェット (数学)|en|Jet (mathematics)|label= {{mvar|k}}-次のジェット}}を対応付ける延長 (prolongation) 写像である。
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| − | | |
| − | これはちょうど、与えられた {{mvar|E}} の切断 {{mvar|s}} に対し、点 {{math|''x'' ∈ ''M''}} における {{mvar|''P''(''s'')}} の値は {{mvar|x}} における {{mvar|s}} の {{mvar|k}}-階の無限小の振る舞いにより完全に決定されることを意味する。特にこのことから、{{math|''P''(''s'')(''x'')}} は {{mvar|s}} の[[層 (数学)|芽]]により決定されることが従い、またこれは微分作用素が局所的であるということで表される。基本的結果は、このステートメントの逆である任意の（線型）局所作用素は微分作用素であるという{{仮リンク|ペートルの定理|en|Peetre theorem}}(Peetre theorem)である。
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| − | ===可換環論との関係===
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| − | {{seealso|可換環上の微分法}}
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| − | 同じことではあるが、線型微分作用素の純代数的な記述は、次のようになる。{{mathbf|R}}-線型写像 {{mvar|P}} は、任意の {{math|''k'' + 1}} 個の滑らかな函数 <math>f_0,\ldots,f_k \in C^\infty(M)</math> に対して
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| − | :<math>[f_k,[f_{k-1},[\cdots[f_0,P]\cdots]]=0</math>
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| − | が成り立つときに、{{mvar|k}}-次線型微分作用素である。ここに、括弧積 <math>[f,P]\colon\Gamma(E)\to \Gamma(F)</math> は、交換子
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| − | :<math>[f,P](s)=P(f\cdot s)-f\cdot P(s)</math>
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| − | として定義される。この線型微分作用素の特徴付けは、線型微分作用素が可換[[環上の多元環|代数]]上の[[環上の加群|加群]]の間の特別な写像であり、この概念を[[可換環論]]の一部と見なせることを示している。
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| − | ==例==
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| − | * 物理科学への応用において、[[ラプラス作用素]]のような作用素は、[[偏微分方程式]]を解いたり、設定したりすることに重要な役割を果たす。
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| − | * [[微分位相幾何学]]において、[[外微分]]や[[リー微分]]作用素は、内在的な意味を持っている。
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| − | * [[抽象代数学]]における{{仮リンク|微分 (抽象代数学)|label=導分|en|derivation (abstract algebra)}}の概念は、微積分学を用いることを要しない微分作用素の一般化を可能とする。頻繁にそのような一般化が[[代数幾何学]]や可換代数で扱われる。{{仮リンク|ジェット (数学)|label=ジェット|en|jet (mathematics)}}(jet)を参照。
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| − | * 複素変数 {{math|''z'' {{=}} ''x'' + ''iy''}} に関する[[正則函数]]の研究において、複素函数を二つの実変数 {{mvar|x, y}} の函数であると考えることがある。これは[[ヴィルティンガー微分]] ({{math|1= ∂={{fraction|∂|∂''z''}}, {{overline|∂}}={{fraction|∂|∂{{overline|''z''}}}}}}) の構成に利用できる。このアプローチは、[[多変数複素函数]]や[[分解型複素数|分解型複素]]{{ill2|分解型複素変数|label=変数函数|en|motor variable}}の研究にも使われる。
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| − | == 関連項目 ==
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| − | * [[デルタ作用素]]
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| − | * [[楕円型作用素]]
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| − | * [[分数階微積分学|分数階微積分]]
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| − | * {{仮リンク|不変微分作用素|en|Invariant differential operator}}
| |
| − | * [[可換環上の微分法]]
| |
| − | * {{仮リンク|ラグランジュ系|en|Lagrangian system}}
| |
| − | * [[スペクトル論]]
| |
| − | * [[エネルギー演算子]]
| |
| − | * [[運動量演算子]]
| |
| − | * [[コーシー–リーマン作用素]] ([[ヴィルティンガー微分|{{overline|∂}}-作用素]])
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| − | | |
| − | ==参考文献==
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| − | {{Reflist}}
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| − | | |
| − | ==外部リンク==
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| − | * {{springer|title=Differential operator|id=p/d032250}}
| |
| − | * {{MathWorld|title=Differential Operator|urlname=DifferentialOperator}}
| |
| − | * {{PlanetMath|title=differential operator|urlname=DifferentialOperator}}
| |
| − | * {{nlab|urlname=differential+operator|title=differential operator}}
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| − | * {{ProofWiki|urlname=Definition:Partial_Differential_Operator|title=Definition:Partial Differential Operator
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| − | }} | |
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| | {{DEFAULTSORT:ひふんさようそ}} | | {{DEFAULTSORT:ひふんさようそ}} |